根據公式
可算出波長，d是雙縫間距，L是雙縫到屏的距離，Δx是相鄰兩條亮（暗）紋間隔，λ是單色光的波長。制約劈尖干涉條紋間距的因素：
劈尖干涉是一種薄膜干涉，其裝置如圖甲所示，將一塊平板玻璃放置在另一平板玻璃之上，在一端夾入一極薄的墊片，從而在兩玻璃表面之間形成一個劈形空氣薄膜。當光垂直入射后，從上往下看到的干涉條紋如圖乙所示。干涉條紋有如下特點：
(1)任意一條亮條紋或暗條紋所在位置對應的薄膜厚度相等；
(2)任意相鄰亮奈紋和暗條紋所對應的薄膜厚度差恒定。
光線在空氣膜的上、下表面上反射，并發生干涉，從而形成干涉條紋。設空氣膜頂角為
處為兩相鄰條紋，如圖所示，則兩處路程差分別為
因為
所以
設條紋間距為
則由幾何關系得
即
在
角很小時，有
，則
可以看出，劈尖干涉中條紋寬度取決于入射光波的波長和劈尖頂角大小 
相關高中物理知識點：機械波的形成和傳播
機械波：
1、定義：機械振動在介質中傳播的過程。
2、機械波產生的條件：①振源；②介質。
3、波的形式：由于介質中質點間存在著相互作用力，波源的振動就帶動周圍質點的振動，周圍質點的振動再帶動其鄰近質點的振動，于是振動就在介質中由近及遠地傳播出去，形成了波
4、機械波的特點：
①機械波傳播的是振動形式和能量。質點只在各自的平衡位置附近振動，并不隨波遷移；
②介質中各質點的振動周期和頻率都與波源的振動周期和頻率相同；
③離波源近的質點帶動離波源遠的質點依次振動。
5、波動與振動的關系：
波動中一定有振動，振動不一定形成波。波動是大量質點的振動，振動是單一質點的振動
振動是波動形成的原因，波動是振動傳播的結果
相關高中物理知識點：折射率
折射率:
1、光從真空射入某種介質時，入射角的正弦與折射角的正弦之比，叫做這種介質的折射率，折射率用n表示，即n=sini/sinr。
2、光密介質和光疏介質：某種介質的折射率，等于光在真空中的傳播速度c跟光在這種介質中的傳播速度v之比，即n=c/v，因c>v，所以任何介質的折射率n都大于1。兩種介質相比較，n較大的介質稱為光密介質，n較小的介質稱為光疏介質。
折射率與頻率、波長的關系:
相關高中物理知識點：薄膜干涉
薄膜干涉：
光照射到薄膜上，被膜的前、后表面反射的兩列光形成相干光
①劈形薄膜厚度均勻變化時，干涉條紋是與劈棱平行的明暗相間的直條紋，相鄰條紋間距相等。
②某處兩反射光相遇時的路程差為該處薄膜厚度的2倍，即
③觀察薄膜干涉時觀察者與光源應在薄膜的同側。
④白光發生薄膜干涉時形成的是彩色條紋
干涉法檢查平整度中凹凸情況的兩種判定方法：
1．基本方法
如圖甲所示，兩板之間形成一層空氣膜，用單色光從上向下照射，入射光從空氣膜的上下表面反射出兩列光波，形成干涉條紋。如果被檢查平面是光滑的，得到的干涉圖樣必是等間距的。如果某處凹下去，則對應亮紋(或暗紋)提前出現，如圖乙所示；如果某處凸起來，則對應條紋延后出現，如圖丙所示。(注：“提前”與 “延后”不是指在時間上，而是指由左向右的位置順序上)
2．旋轉法
這是一種方便快捷地判定被檢查平面上是凸起還是凹陷的經驗性方法，而不是能從定理或定律推導得出的理論結果。具體方法是將干涉圖樣及裝置一起在紙面內旋轉90。。旋轉方向是使裝置的劈形空氣膜劈尖向下，即裝置成“V”字形。如在圖甲中需逆時針轉過90。，此時干涉條紋成水平狀態，其上條紋彎曲處的凸起與凹下情況與被檢查平面凸、凹情況一致。如在圖中，逆時針旋過90。后，乙圖中條紋凹陷，丙圖中條紋凸起，說明對應于乙圖的被檢查平面上有凹下的地方，對應于丙圖的有凸起處。
牛頓環：
凸透鏡的彎曲表面是個球面，球面的半徑叫做這個曲面的曲率半徑。把一個凸透鏡壓在一塊平面玻璃上，讓單色光從上方射入(如圖)，從上往下看凸透鏡，可以看到亮暗相問的圓環狀條紋。這個現象是牛頓首先發現的，這些環狀條紋叫做牛頓環，它是由兩個玻璃表面之間的空氣膜發生的薄膜干涉造成的。
在一平玻璃板上放一曲率半徑很大的平凸透鏡，如圖所示，凸球面與平玻璃接觸并構成尖劈形空氣薄膜。當平行單色光垂直入射時，顯示的一組等厚條紋是以接觸點O為圓心的同心圓環，就是牛頓環。其亮、暗條紋的半徑分別為
亮條紋：
暗條紋：
式中j為干涉級數，λ為波長，R為透鏡的曲率半徑。光從光疏介質射到光密介質界面發生反射時存在半波損失，故反射光所產生的牛頓環條紋的中心處是一暗點。對于透射光所產生的牛頓環條紋的中心是一亮點。牛頓環所產生的干涉條紋的規律是越靠近中心，條紋的級越低，條紋的寬度越寬。這一點可用劈尖干涉的結論來理解。如圖，靠近中心處劈尖頂角減小， 
增大。
利用牛頓環可以精確檢測光學元件表面的精確度．可精密地測定壓力或長度的微小變化。
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